Sideversjonen fra 10. feb. 2017 kl. 12:06

__NUMBEREDHEADINGS__

Generelt

I et system med flere parallelle elektriske ledere med felles retur i jord er systemets lineære elektriske egenskaper komplett beskrevet av fire parametermatriser:

Matrise for serieresistanser: R [Ω/km]
Matrise for seriereaktanser: X [Ω/km]
Matrise for parallell konduktiv avledning: G [S/km]
Matrise for parallell susceptiv avledning: B [S/km]

Hver av matrisene har dimensjonene (n x n) der n er antallet parallelle ledere i systemet. Matrisene er alltid symmetriske.

Matrisene kan sammenstilles til en kompleks matrise for serieimpedans Z og en kompleks matrise for parallell admittans Y:

Feil i matematikken (Konverteringsfeil. Tjeneren («cli») rapporterte: «SyntaxError: Expected [, ;!_#%$&], [a-zA-Z], or [{}|] but "\\" found.in 2:47»): {\displaystyle \mathbf{Z} = \mathbf{R} + j \cdot \mathbf{X} \\ \mathbf{Y} = \mathbf{G} + j \cdot \mathbf{B} }

Dette kapittelet inneholder en eksempelberegning for hvordan man bestemmer verdiene for parametermatrisene for et konkret linjesett for AT-system med PL, NL, kl og skinner.

Beregningsforutsetninger

Følgende parametre behandles i beregningene som kjente verdier.


Parameter	Symbol	Verdi	Enhet
Magnetisk permeabilitet i tomt rom	µ₀	4·π·10^-7	H/m
Elektrisk permittivitet i tomt rom	ε₀	8.8542·10^-12	F/m
Jordresistivitet	ρ_e	5000	Ωm

</figtable>

Jordresistiviteten varierer mye for ulike typer jordsmonn. Den valgte verdien på 5000 Ωm representerer et nivå som er lavere enn hva man kan forvente ved fjellgrunn, samtidig som det er mye høyere enn hva man kan forvente i grunn med fuktig sand og leire. Det finnes flere lett tilgjengelige angivelser over tallverdier for jordresistivitet i ulike typer jordsmonn i Norge, for eksempel ved søk på nett. I dette dokumentet er tallverdiene angitt i referanse [1] lagt til grunn:


Jordsmonn	Resistivitet ρ_e [Ωm]
Sjøvann (saltholdig)	< 1
Ferskvann (elv, innsjø)	10 - 1 000
Fuktig myrjord	20 - 200
Dyrket jord, leire (fuktig)	50 - 200
Fuktig sandjord	100 - 300
Tørr sandjord	1 000 - 50 000
Fjellgrunn med vannfylte sprekker	1 000 - 10 000

</figtable>

Geometrisk konfigurasjon

Linjesettet defineres med følgende geometriske konfigurasjon, der x-aksen ligger horisontalt på tvers av sporet slik at x=0 er midt mellom de to kjøreskinnene, og y-aksen står vertikalt på sporet slik at y=0 er ved jordoverflaten.


Leder	x-koordinat [m]	y-koordinat [m]
Negativleder, NL	4	10
Positivleder, PL	3	10
Bæreline, bl	0	6,6
Kontakttråd, kt	0	5,8
Skinne 1, S1	0,7175	0,2
Skinne 2, S2	0,7175	0,2

</figtable>

Den angitte høyden er lederens gjennomsnittshøyde. Lengdeøkningen som følge av nedheng er i størrelsesorden 0,25%, og er neglisjert her. Tilsvarende vurdering gjøres for sikksakk-formen til kontakttråd og bæreline.

Lederdata

Følgende lederdata er lagt til grunn. Alle lederne er antatt sirkulære med en tilhørende ekvivalent radius. Positivleder, negativleder og bærelina har flere kordeller, og den økte diameteren som følge av dette er hensyntatt. Fordi ledere med kordeller også er tvunnet vil de ytre kordellene være noe lengre enn de innerste. Denne effekten er neglisjert.


Leder	Materiale	Tverrsnittsareal [mm²]	Ytre diameter [mm]	Antall kordeller	Diameter for hver kordell [mm]	Ledeevne % av IACS (5,8001·10⁷ S/m)	Relativ permeabilitet	Kilde
PL / NL	Al	400	25,4	61	2,89	61,0	1	Teknisk spesifikasjon
Kontakttråd	CuAg 0,1	100	12,00	1	-	97,0	1	Teknisk spesifikasjon EN 50149:2012
Bæreline	BzII	50	9,0	19	1,80	80,0	1	Teknisk spesifikasjon EN 50149:2012 Antatt ledeevne som for CuMg 0,2
Skinne	Stål R260Mn	7670	215,2	1	-	9,6	60	[3], [4], [5] Ytre diameter er beregnet fra skinnens omkrets

</figtable>

Serieimpedans

Seriempedansen består av:

selvimpedansen til hver leder, og
gjensidig impedans mellom hver leder og jord, og innbyrdes mellom lederne.

Serieimpedansen kan skrives som:

$\mathbf {Z} =\mathbf {Z_{selv}} +\mathbf {Z_{gjensidig}}$

Selvimpedans

$\mathbf {Z_{selv}}$ er en diagonal matrise med et diagonalt element tilhørende hver leder. For en ledersløyfe med leder i umagnetisk materiale med retur i jord, er selvimpedansen til sløyfa gitt av:

$Z_{ii,selv}=r_{i}+r_{E}+jf\mu _{0}\cdot \ln {\left({\frac {D_{j}}{g_{i}}}\right)}$

der:

$r_{i}$ er lederens resistans, $r_{E}$ er resistansen for strømmens returvei i jordsmonnet, f er strømmens frekvens, $\mu _{0}$ er den magnetiske permeabiliteten i tomt rom, $D_{j}=660\cdot {\sqrt {\frac {\rho _{e}}{f}}}$ er en tenkt dybde i jorda for jordreturstrømmen, $g_{i}$ er lederens geometriske middelavstand.

Lederens resistans r_i:

Lederresistansen r_i beskriver resistivt spenningsfall i lederen. Resistansen er avhegig ledermateriale, geometri, temperatur, og strømmens frekvens. Frekvensavhengigheten opptrer på grunn av strømfortrengning. For ledere angis vanligvis lederens likestrømsresistans ved 20°C, og vekselstrømsresistans ved driftsfrekvens på 50 Hz. Fordi strømfortrengningen har mindre innvirkning ved 16 2/3 Hz enn ved 50 Hz anbefales det å benytte lederens likestrømsresistans ved 16 2/3 Hz for alle ledere bortsett fra kjøreskinner. For høyere frekvenser bør frekvensavhengigheten til resistansen modelleres mer detaljert, ettersom strømfortrengningen da får mer å si.

Der lederresistansen ikke er oppgitt, kan likestrømsresistansen beregnes på bakgrunn av ledermaterialets resistivitet og lederens tverrsnitt:

$r_{i,DC}={\frac {1}{A\cdot \sigma }}$

der:

A er lederens tverrsnitt, og $\sigma$ er ledermaterialets resistivitet.

Resistansen for strømmens returvei i jordsmonnet r_E:


Antall kordeller	1	3	7	19	37	61	∞
Geometrisk middelavstand g

</figtable>

Ifølge referanse [3] kan ikke strømfortrengning neglisjeres for kjøreskinner på samme måte som for øvrige ledere uten å gjøre en stor feil, på grunn av skinnens store dimensjoner og på grunn av skinnens magnetiske egenskaper. Referanse [3] anbefaler derfor at impedansen bestemmes basert på målinger. Kilde [3] angir at for en kjøreskinne ved 16 2/3 Hz kan egenimpedansen angis som en verdi som varierer lineært fra 0,060 + j 0,075 Ω/km ved 100 A, til 0,125 + j 0,110 Ω/km ved 1000 A strømbelastning i hver skinne, og deretter konstant impedans for høyere strømmer. Her legges i det videre til grunn strømmen som er angitt for 100 A i hver skinne, for bruk ved driftsstrømmer i AT-system.

Referanser

[1] Høidalen H.K: Kurskompendium: Elektromagnetisk sameksistens i jernbaneanlegg, kapittel 9: Kontaktledningsnettet - Impedanser og induserte spenninger, NTNU, 2006.

[2] Kurskompendium TET09, Prosjektering av elektriske anlegg. Parametre for linjer, kabler og skinneføringer. Beregning av tap, induktans og kapasitans. Utrad fra kompendium i faget Elektriske kraftsystemer del II, 1993. Institutt for elkraftteknikk, NTNU.

[3] Kießling, Puschmann, Schmieder: Fahrleitungen elektrischer Bahnen, 3. Auflage, 2014. Publicis Publishing, ISBN 978-3-89578-407-1.

[4] EN 50149:2012

[5] Teknisk regelverk, Overbygning, Sporkonstruksjoner, Skinner

@@ Linje 122: / Linje 122: @@
 <math>
-Z_{ii,selv} = r_{i,leder} + r_E + j f \mu_0 \cdot \ln{ \left( \frac{D_j}{g_i} \right) }
+Z_{ii,selv} = r_{i} + r_E + j f \mu_0 \cdot \ln{ \left( \frac{D_j}{g_i} \right) }
 </math>
 der:
-<math> r_{i,DC} </math> er lederens likestrømsresistans,
+<math> r_{i} </math> er lederens resistans,
 <math> r_{E} </math> er resistansen for strømmens returvei i jordsmonnet,
 ''f'' er strømmens frekvens,
@@ Linje 134: / Linje 134: @@
 <math> g_i </math> er lederens geometriske middelavstand.
-''' Lederens likestrømsresistans r<sub>i,DC</sub>: '''
+''' Lederens resistans r<sub>i</sub>: '''
-Når strømfortrengning neglisjeres kan likestrømsresistansen beregnes ut ifra lederens tverrsnittsareal og
+Lederresistansen r<sub>i</sub> beskriver resistivt spenningsfall i lederen. Resistansen er avhegig ledermateriale, geometri, temperatur, og strømmens frekvens. Frekvensavhengigheten opptrer på grunn av strømfortrengning. For ledere angis vanligvis lederens likestrømsresistans ved 20°C, og vekselstrømsresistans ved driftsfrekvens på 50 Hz. Fordi strømfortrengningen har mindre innvirkning ved 16 2/3 Hz enn ved 50 Hz anbefales det å benytte lederens likestrømsresistans ved 16 2/3 Hz for alle ledere bortsett fra kjøreskinner. For høyere frekvenser bør frekvensavhengigheten til resistansen modelleres mer detaljert, ettersom strømfortrengningen da får mer å si.
+Der lederresistansen ikke er oppgitt, kan likestrømsresistansen beregnes på bakgrunn av ledermaterialets resistivitet og lederens tverrsnitt:
-Likestrømsresistansen <math> r_{i,DC} </math> beskriver resistivt spenningsfall i ledermaterialet. Den angis for hver enkelt leder som en beregnet eller en målt verdi. Beregnete verdier beregnes ut ifra lederens ledeevne, geometri og strømfordeling. Den svake frekvensavhengigheten i resistans som følge av strømfortrengning kan neglisjeres for runde umagnetiske ledere med små dimensjoner eller med små kordeller, da disse effektene da får liten innvirkning ved grunnharmonisk frekvens. Ved høye frekvenser (over ca. 1 kHz), og for store massive ledere, har disse effektene større betydning, og for slike frekvenser bør strømfortrengning modelleres. Likestrømsresistansen er også temperaturavhengig. Her er det forutsatt en fast ledertemperatur på 20 °C.
+<math>
+r_{i,DC} = \frac{1}{A \cdot \sigma}
+</math>
+der:
-For ledere der <math> r_{i,DC} </math> beregnes, beregnes denne ved:
+A er lederens tverrsnitt, og
+<math> \sigma </math> er ledermaterialets resistivitet.
-<math> r_{i,DC} = \frac{1}{A \cdot \sigma} \; \left[ \frac{\mathrm{\Omega}}{\mathrm{m}} \right] </math>
+''' Resistansen for strømmens returvei i jordsmonnet r<sub>E</sub>: '''
-der

Parametre for flerledersystem: Forskjell mellom sideversjoner

Sideversjonen fra 10. feb. 2017 kl. 12:06

Innhold

Generelt

Beregningsforutsetninger

Geometrisk konfigurasjon

Lederdata

Serieimpedans

Selvimpedans

Referanser

Navigasjonsmeny

Parametre for flerledersystem: Forskjell mellom sideversjoner

Sideversjonen fra 10. feb. 2017 kl. 12:06

Generelt

Beregningsforutsetninger

Geometrisk konfigurasjon

Lederdata

Serieimpedans

Selvimpedans

Referanser

Navigasjonsmeny

Søk